Мікроплавневий метод висотного визначення тиску у критичному флюїді та умова його рівноваги у полі гравітації Землі

Анотація

На основі аналізу експериментальних даних гравітаційного ефекту, отриманих оптичними методами розсіяння світла та рефрактометричним показано, що діапазон зміни термодинамічних параметрів проявлення гравітаційного ефекту у критичному флюїді збігається із координатами флуктуаційної критичної області. З точки зору авторів даної роботи, отриманий результат вказує на те, що явище гравітаційного ефекту Dr(z) та величина висотної зміни тиску |DP*(z)|>>|h|  у неоднорідному критичному флюїді пов'язані із наявністю у конденсованій системі великомасштабних флуктуацій параметра порядку в області аномально великої стисливості речовини поблизу критичної точки.

У продовження досліджень явища гравітаційного ефекту в роботі представлений новий експериментальний метод висотного визначення тиску в неоднорідному критичному флюїді - мікроплавневий манометр. Із використанням цього методу показано, що висотна зміна приведеного тиску, DP*(z)=(P(z)-P_к)/P_к,  у неоднорідному критичному флюїді значно, на один - два порядки, перевишує (|DP*|>>|h|) величину висотної зміни гідростатичного тиску |h|=r_кg|z|/P_к в системі. Тут P(z) – висотна зміна тиску, P_к -  критичне значення тиску речовини, r_к -  критичне значення густини речовини, g – прискорення вільного падіння в полі гравітації Землі.

На основі раніше проведених досліджень оптичними методами розсіяння світла та рефрактометричним підтверджено умову рівноваги неоднорідного критичного флюїду в поле гравітації Землі |DP*(T_к, L, )|=|DU*(T_к, L, )|. Ця умова рівноваги залежить від критичної температури речовини T_к, макроскопічного лінійного розміру камери з речовиною L, середньої густини її заповнення речовиною . Тут |DU*|>>|h| – зміна приведеного внутрішнього поля уздовж висоти неоднорідної системи. Ця умова рівноваги якісно відмінна від умови рівноваги неоднорідної речовини, |DP*(z)|=|h|, віддалік від критичної точки.