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Der Einflu\ der freien Konvektion in laminaren und turbulenten Grenzschichtströmungen mit Stoffaustausch

Free convection influence on laminar and turbulent boundary layers with mass transfer

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Wärme - und Stoffübertragung Aims and scope Submit manuscript

Zusammenfassung

In diesem Aufsatz wird durch eine numerische Lösung der Grenzschichtgleichungen der Einflu\ der freien Konvektion, hervorgerufen durch Temperatur- und Konzentrationsunterschiede imStrömungsfeld, untersucht. Ziel ist dabei, für den technisch wichtigen Fall, da\ die freie Konvektion der Hauptströmung entgegenwirkt, Kennzahl-Kriterien für einen ersten merklichen Einflu\ der freien Konvektion und für die Ablösung der Grenzschicht zu berechnen. Dabei werden vorallem der Einflu\ des Stoffaustauschs und der Umschlag von der laminaren in die turbulente Strömungsform auf diese Kriterien dargestellt.

Abstract

The paper presents numerical solutions of the boundary layer equations for forced convection flows in which buoyancy effects caused by temperature and concentration gradients are important. Critical parameters for the onset of the free convection effects and for boundary layer separation were determined when the forced and free convection act in opposite directions. Results are given for laminar boundary layers and boundary layers in the transition regime with mass transfer.

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Abbreviations

B=m″/ρuStD :

Dimensionslose Massenstromdichte

\(\frac{{{}^cf}}{2} = \frac{{\left( {\mu \frac{{du}}{{dy}}} \right)_w }}{{\rho _\infty u_\infty ^2 }}\) :

Reibungsbeiwert

cp [Jkg−1 K−1]:

Spez. WÄrme bei konstantem Druck

\(\overline {{}^cp_\infty } \) [Jkg−1 K−1]:

Spez. WÄrme, gemittelt zwischem OberflÄchen und Freistromtemperatur bei der Zusammensetzung des Freistroms

D12 [ms−2]:

Diffusionszahl

g=9,807 [ms−2]:

Normalfallbeschleunigung

\(Gr/\operatorname{Re} ^2 = \frac{{gx(\rho _\infty - \rho _w )}}{{\bar \rho u_\infty ^2 }}\) :

Auftriebskennzahl

h [Jkg−1]:

Statische Enthalpie

\(\bar h = h + \frac{{u^2 }}{2}\) [Jkg−1]:

Totale Enthalpie

k [Jkg−1]:

Kinetische Energie der Turbulenz

\(\dot m\)″ [kgm−2s−1]:

Wandnormale Massenstromdichte (Absaugrate)

\(Pr = \frac{\mu }{{\lambda /c_p }}\) :

Prandtl-Zahl

\(\Pr _{eff} = \mu _{eff} /\left( {\frac{\mu }{{\Pr }} + \frac{{\mu _T }}{{\Pr _T }}} \right)\) :

Effektive Prandtl-Zahl

PrT=0,9:

Turbulente Prandtl-Zahl

ReT=Με/ρk:

Turbulenz-Reynolds-Zahl

\(\operatorname{Re} _T = \frac{{\rho k}}{{\mu \varepsilon }}\) :

örtliche Reynolds-Zahl

Sc=ρD12/Μ:

Schmidt-Zahl

\(Sc_{eff} = \mu _{eff} /\left( {\frac{\mu }{{Sc}} + \frac{{{}^\mu T}}{{Sc_T }}} \right)\) :

Effektive Schmidt-Zahl

ScT=0,9:

Turbulente Schmidt-Zahl

\(St = \frac{{\left( {\lambda \frac{{dT}}{{dy}}} \right)_w }}{{\rho _\infty u_\infty \overline {c_{p\infty } } (T_\infty - T_w )}}\) :

Stanton-Zahl für den WÄrme-übergang

\(St_D = \frac{{\left( {\rho D_{12} \frac{{d\xi }}{{dy}}} \right)_w }}{{\rho \infty u\infty (\xi _\infty - \xi _w )}}\) :

Stanton-Zahl für den Stoffübergang

T [K]:

Absolute Temperatur

\(Tu_\infty = \frac{{\sqrt {\overline {u'^2 } } }}{{u_\infty }}\) :

Turbulenzgrad

u [ms−1]:

Geschwindigkeitskomponente in x-Richtung

v. [ms−1]:

Geschwindigkeitskomponente in y-Richtung

x [m]:

Koordinate in Strömungsrichtung

y [m]:

Koordinate quer zur Strömungsrichtung

ɛ [m2s−3]:

Dissipation der kinetischen Energie der Turbulenz

λ [Jm−1s−1K−1]:

WÄrmeleitzahl

Μ [kgm−1s−1]:

Dynamische ZÄhigkeit

ξ:

Massenkonzentration des CCl4

ρ [kgm−3]:

Dichte

eff:

Effektiv

T:

Turbulent

∞:

Freistrom

1:

Tetrachlorkohlenstoff

2:

Luft

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Renz, U., Gromoll, B. Der Einflu\ der freien Konvektion in laminaren und turbulenten Grenzschichtströmungen mit Stoffaustausch. Warme- und Stoffubertragung 8, 49–56 (1975). https://doi.org/10.1007/BF02568598

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  • DOI: https://doi.org/10.1007/BF02568598

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