On the electron-muon mass doublet from general relativity

Summary

This paper examines a consequence of combining separate aspects of the author’s research program toward the development of a self-consistent field theory of a closed system. These were the separate studies that indicated that: 1) the inertial mass of matter is derivable from an explicit dynamical relation in terms of the geometrical field that describes a closed system in general relativity, and 2) the result of a self-consistent approach to electrodynamics that any region of spacetime must be populated with a countable and finite system of particleantiparticle pairs, each in its ground state of null energy and null momentum. The latter followed from an application of Noether’s theorem in a nonlinear field theory of electrodynamics. In this article, a linearized version of the theory that couples the matter and the metric field equations is studied. It is shown that the inertial mass field for spinor particles, being a 2-dimensional matrix field, has two distinct mass eigenvalues. From a study of the space-time curvature as due to the background gas of particle-antiparticle pairs, whenever the mass of an observed particle might be measured, semi-quantitative arguments are presented which imply that the ratio of these two eigenvalues for the electron mass doublet is the order of 3/2α ≅205 (α being the fine-structure constant)—a number that is quite close to the muon-electron mass ratio. The analysis implies that to be consistent with the magnitude of the electron mass, the specific volume of the background gas of pairs is the order of (10⁻¹⁵ cm)³. It is also noted that a further implication of this background gas of pairs should be the appearance of « electron jets » and the accompanying electromagnetic radiation, in those parts of the Universe where the temperatures of the ordinary mass distribution would reach values compatible with the dissociation energy of these pairs (corresponding toT ∼ 10⁹ ‡K)—this provides a possible explanation for some of the observed characteristics of quasars.

Riassunto

Si esaminano in questo articolo le conseguenze derivanti dalle combinazioni di aspetti separati del programma di ricerca dell’autore inteso a sviluppare una teoria di campo autocoerente di un sistema chiuso. Essi erano gli studi separati che indicavano che 1) si puÒ dedurre la massa inerziale della materia da una relazione dinamica esplicita in termini del campo geometrico che descrive un sistema chiuso in relatività generale e 2) i risultati di un approccio autocoerente all’elettrodinamica secondo cui ogni regione del cronotopo deve essere popolata da un sistema numerabile e finito di coppie particellaantiparticella, ciascuna nel suo stato fondamentale di energia nulla ed impulso nullo. Quest’ultimo risultato seguiva dall’applicazione del teorema di Noether ad una teoria di campo non lineare dell’elettrodinamica. In questo articolo si studia una versione linearizzata della teoria che accoppia la materia con le equazioni di campo metriche. Si dimostra che il campo della massa inerziale per particelle spinoriali, essendo un campo matriciale a 2 dimensioni, ha due distinti autovalori della massa. In base ad uno studio della curvatura del cronotopo, come se essa fosse dovuta al gas di fondo di coppie particella-antiparticella, sempre chè la massa di una particella osservata possa essere misurata, si presentano argomenti semiquantitativi che implicano che il rapporto fra questi autovalori per il doppietto di massa dell’elettrone è dell’ordine di 3/2a ≃ 205 (α è la costante di struttura fine), un numero che è molto prossimo al rapporto di massa muone-elettrone. L’analisi implica che, per essere coerenti con la grandezza della massa dell’elettrone, il volume specifico del gas di fondo di coppie deve essere dell’ordine di (10^-13 cm)³. Si nota anche che un’ulteriore implieazione di questo gas di fondo di coppie dovrebbe essere l’apparizione di « getti di elettroni » e della radiazione elettromagnetica che li accompagna, in quelle parti dell’universo in cui le temperature delle distribuzioni di massa ordinarie raggiungono valori compatibili con l’energia di dissociazione di queste coppie (corrispondente aT ∼ 10⁹ ‡K), implicando cosÌ una possibile spiegazioni di alcune delle caratteristiche osservate delle quasar.

РЕжУМЕ

— В ЁтОИ РАБОт Е ИжУЧАЕтсь пОслЕДст ВИЕ ОБЩЕДИНЕНИь РАжлИЧН ых АспЕктОВ ИсслЕДОВ АтЕльскОИ пРОгРАММы, пРЕДлОжЕННОИ АВтОРО М Дль РАжВИтИь с пРОгРАММы, пРЕДлОжЕН НОИ АВтОРОМ Дль РАжВИ тИь сАМОсОглАсОВАНН ОИ тЕОРИИ пОль жАМкНУ тОИ сИстЕМы. ЁтИ ИсслЕ ДОВАНИь пОкАжыВАУт, Ч тО 1) ИНЕРтНАь МАсс сАМОсОглАсОВАННОИ т ЕОРИИ пОль жАМкНУтОИ сИстЕМы. ЁтИ ИсслЕДОВ АНИь пОкАжыВАУт, ЧтО 1) ИНЕРтНАь МАссА ВЕЩЕс тВА МОжЕт Быть пОлУЧЕ НА Иж тОЧНОгО ДИНАМИЧ ЕскОгО сООтНОшЕНИь Ч ЕРЕж гЕОМЕтРИЧЕскОЕ пОлЕ, кОт ИсслЕДОВАНИь пОкАжы ВАУт, ЧтО 1) ИНЕРтНАь МА ссА ВЕЩЕстВА МОжЕт Бы ть пОлУЧЕНА Иж тОЧНОг О ДИНАМИЧЕскОгО сООт НОшЕНИь ЧЕРЕж гЕОМЕт РИЧЕскОЕ пОлЕ, кОтОРО Е ОпИсыВАЕт жАМкНУтУ У сИстЕМУ В ОБЩЕИ тЕОР ИИ ОтНОсИтЕльНОстИ, И 2) с пОМОЩьУ сАМОсОглАс ОВАННОгО п ВЕЩЕстВА МОжЕт Быть п ОлУЧЕНА Иж тОЧНОгО ДИ НАМИЧЕскОгО сООтНОш ЕНИь ЧЕРЕж гЕОМЕтРИЧ ЕскОЕ пОлЕ, кОтОРОЕ Оп ИсыВАЕт жАМкНУтУУ сИ стЕМУ В ОБЩЕИ тЕОРИИ О тНОсИтЕльНОстИ, И 2) с п ОМОЩьУ сАМОсОглАсОВ АННОгО пОДхОДА к ЁлЕк тРОДИНАМИкЕ пОлУЧАЕ тсь, ЧтО лУБАь ОБлАсть пРОстРАНстВА-ВРЕМЕН И ДОлжНА Б ДИНАМИЧЕскОгО сООтН ОшЕНИь ЧЕРЕж гЕОМЕтР ИЧЕскОЕ пОлЕ, кОтОРОЕ ОпИсыВАЕт жАМкНУтУУ сИстЕМУ В ОБЩЕИ тЕОРИ И ОтНОсИтЕльНОстИ, И 2) с пОМОЩьУ сАМОсОглАс ОВАННОгО пОДхОДА к Ёл ЕктРОДИНАМИкЕ пОлУЧ АЕтсь, ЧтО лУБАь ОБлАс ть пРОстРАНстВА-ВРЕМ ЕНИ ДОлжНА Быть жАНьт А сЧЕтНОИ И кОНЕЧНОИ с ИстЕМОИ пАР « ЧАстИцА-АНтИЧАстИцА », кАжДАь Иж кОтОРых НАхОДИтсь кОтОРОЕ ОпИсыВАЕт жА МкНУтУУ сИстЕМУ В ОБЩ ЕИ тЕОРИИ ОтНОсИтЕль НОстИ, И 2) с пОМОЩьУ сАМ ОсОглАсОВАННОгО пОД хОДА к ЁлЕктРОДИНАМИ кЕ пОлУЧАЕтсь, ЧтО лУБ Аь ОБлАсть пРОстРАНс тВА-ВРЕМЕНИ ДОлжНА Бы ть жАНьтА сЧЕтНОИ И кО НЕЧНОИ сИстЕМОИ пАР « ЧАстИцА-АНтИЧАстИцА », кАжДАь Иж кОтОРых НА хОДИтсь В ОсНОВНОМ сО стОьНИИ с НУлЕВОИ ЁНЕ РгИЕИ И НУлЕВыМ ИМпУл ьсОМ. пОслЕДНИИ РЕжУл ьтАт слЕДУЕт Иж пРИМЕ НЕНИь тЕ ОтНОсИтЕльНОстИ, И 2) с п ОМОЩьУ сАМОсОглАсОВ АННОгО пОДхОДА к ЁлЕк тРОДИНАМИкЕ пОлУЧАЕ тсь, ЧтО лУБАь ОБлАсть пРОстРАНстВА-ВРЕМЕН И ДОлжНА Быть жАНьтА с ЧЕтНОИ И кОНЕЧНОИ сИс тЕМОИ пАР « ЧАстИцА-АН тИЧАстИцА », кАжДАь Иж кОтОРых НАхОДИтсь В О сНОВНОМ сОстОьНИИ с Н УлЕВОИ ЁНЕРгИЕИ И НУл ЕВыМ ИМпУльсОМ. пОслЕ ДНИИ РЕжУльтАт слЕДУ Ет Иж пРИМЕНЕНИь тЕОР ЕМы НОЁтЕРА В НЕлИНЕИ НОИ пОлЕВОИ тЕОРИИ Ёл ЕктРОДИНАМИкИ. В ЁтОИ стАтьЕ ИсслЕДУЕтсь л ИНЕАРИжОВАННыИ пОДхОДА к ЁлЕктРОДИН АМИкЕ пОлУЧАЕтсь, ЧтО лУБАь ОБлАсть пРОстР АНстВА-ВРЕМЕНИ ДОлжН А Быть жАНьтА сЧЕтНОИ И кОНЕЧНОИ сИстЕМОИ п АР « ЧАстИцА-АНтИЧАст ИцА », кАжДАь Иж кОтОРы х НАхОДИтсь В ОсНОВНО М сОстОьНИИ с НУлЕВОИ ЁНЕРгИЕИ И НУлЕВыМ ИМ пУльсОМ. пОслЕДНИИ РЕ жУльтАт слЕДУЕт Иж пР ИМЕНЕНИь тЕОРЕМы НОЁ тЕРА В НЕлИНЕИНОИ пОл ЕВОИ тЕОРИИ ЁлЕктРОД ИНАМИкИ. В ЁтОИ стАтьЕ ИсслЕДУЕтсь лИНЕАРИ жОВАННыИ ВАРИАНт тЕО РИИ, кОтОРыИ сВьжыВАЕ т ВЕЩЕстВО И УРАВНЕНИ ь МЕтРИЧЕскОгО пОль. п ОкАжыВАЕтсь, ЧтО пОлЕ И ОБлАсть пРОстРАНстВ А-ВРЕМЕНИ ДОлжНА Быть жАНьтА сЧЕтНОИ И кОНЕ ЧНОИ сИстЕМОИ пАР « ЧА стИцА-АНтИЧАстИцА », к АжДАь Иж кОтОРых НАхО ДИтсь В ОсНОВНОМ сОст ОьНИИ с НУлЕВОИ ЁНЕРг ИЕИ И НУлЕВыМ ИМпУльс ОМ. пОслЕДНИИ РЕжУльт Ат слЕДУЕт Иж пРИМЕНЕ НИь тЕОРЕМы НОЁтЕРА В НЕлИНЕИНОИ пОлЕВОИ т ЕОРИИ ЁлЕктРОДИНАМИ кИ. В ЁтОИ стАтьЕ ИсслЕ ДУЕтсь лИНЕАРИжОВАН НыИ ВАРИАНт тЕОРИИ, кО тОРыИ сВьжыВАЕт ВЕЩЕ стВО И УРАВНЕНИь МЕтР ИЧЕскОгО пОль. пОкАжы ВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕРт НОИ МАссы Дль спИНОРН ых ЧАстИп, кОтОРОЕ ьВл ьЕтсь ДВУМЕРНыМ МАтР ИЧНыМ пОлЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧ сЧЕтНОИ И кОНЕЧНОИ сИ стЕМОИ пАР « ЧАстИцА-А НтИЧАстИцА », кАжДАь И ж кОтОРых НАхОДИтсь В ОсНОВНОМ сОстОьНИИ с НУлЕВОИ ЁНЕРгИЕИ И НУ лЕВыМ ИМпУльсОМ. пОсл ЕДНИИ РЕжУльтАт слЕД УЕт Иж пРИМЕНЕНИь тЕО РЕМы НОЁтЕРА В НЕлИНЕ ИНОИ пОлЕВОИ тЕОРИИ Ё лЕктРОДИНАМИкИ. В ЁтО И стАтьЕ ИсслЕДУЕтсь лИНЕАРИжОВАННыИ ВАР ИАНт тЕОРИИ, кОтОРыИ с ВьжыВАЕт ВЕЩЕстВО И У РАВНЕНИь МЕтРИЧЕскО гО пОль. пОкАжыВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕРтНОИ МАс сы Дль спИНОРНых ЧАст Ип, кОтОРОЕ ьВльЕтсь Д ВУМЕРНыМ МАтРИЧНыМ п ОлЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧ Ных сОБстВЕННых жНАЧ ЕНИь МАссы. Иж ИсслЕДО ВАНИь кРИВИжНы пРОст РАНстВА-ВРЕМЕНИ, ОБУс лОВлЕННОИ ФОНОВыМ г », кАжДАь Иж кОтОРых НА хОДИтсь В ОсНОВНОМ сО стОьНИИ с НУлЕВОИ ЁНЕ РгИЕИ И НУлЕВыМ ИМпУл ьсОМ. пОслЕДНИИ РЕжУл ьтАт слЕДУЕт Иж пРИМЕ НЕНИь тЕОРЕМы НОЁтЕР А В НЕлИНЕИНОИ пОлЕВО И тЕОРИИ ЁлЕктРОДИНА МИкИ. В ЁтОИ стАтьЕ Исс лЕДУЕтсь лИНЕАРИжОВ АННыИ ВАРИАНт тЕОРИИ, кОтОРыИ сВьжыВАЕт ВЕ ЩЕстВО И УРАВНЕНИь МЕ тРИЧЕскОгО пОль. пОкА жыВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕ РтНОИ МАссы Дль спИНО РНых ЧАстИп, кОтОРОЕ ь ВльЕтсь ДВУМЕРНыМ МА тРИЧНыМ пОлЕМ, ИМЕЕт Д ВА РАжлИЧНых сОБстВЕ ННых жНАЧЕНИь МАссы. И ж ИсслЕДОВАНИь кРИВИ жНы пРОстРАНстВА-ВРЕ МЕНИ, ОБУслОВлЕННОИ Ф ОНОВыМ гАжОМ пАР «ЧАс тИцА-АНтИЧАстИцА », сл ЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБлУ ДЕННОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. пРИВОД ьтсь пОл НУлЕВОИ ЁНЕРгИЕИ И НУ лЕВыМ ИМпУльсОМ. пОсл ЕДНИИ РЕжУльтАт слЕД УЕт Иж пРИМЕНЕНИь тЕО РЕМы НОЁтЕРА В НЕлИНЕ ИНОИ пОлЕВОИ тЕОРИИ Ё лЕктРОДИНАМИкИ. В ЁтО И стАтьЕ ИсслЕДУЕтсь лИНЕАРИжОВАННыИ ВАР ИАНт тЕОРИИ, кОтОРыИ с ВьжыВАЕт ВЕЩЕстВО И У РАВНЕНИь МЕтРИЧЕскО гО пОль. пОкАжыВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕРтНОИ МАс сы Дль спИНОРНых ЧАст Ип, кОтОРОЕ ьВльЕтсь Д ВУМЕРНыМ МАтРИЧНыМ п ОлЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧ Ных сОБстВЕННых жНАЧ ЕНИь МАссы. Иж ИсслЕДО ВАНИь кРИВИжНы пРОст РАНстВА-ВРЕМЕНИ, ОБУс лОВлЕННОИ ФОНОВыМ гА жОМ пАР «ЧАстИцА-АНтИ ЧАстИцА », слЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБлУДЕННОИ ЧА стИцы МОжЕт Быть ИжМЕ РЕНА. пРИВОДьтсь пОлУ кОлИЧЕстВЕННыЕ АРгУ МЕНты, кОтОРыЕ пОкАжы ВАУт, ЧтО ОтНОшЕНИь Ёт Их ДВУх сОБстВЕННых ж НАЧЕНИИ Дль ЁлЕ РЕжУльтАт слЕДУЕт Иж пРИМЕНЕНИь тЕОРЕМы Н ОЁтЕРА В НЕлИНЕИНОИ п ОлЕВОИ тЕОРИИ ЁлЕктР ОДИНАМИкИ. В ЁтОИ стАт ьЕ ИсслЕДУЕтсь лИНЕА РИжОВАННыИ ВАРИАНт т ЕОРИИ, кОтОРыИ сВьжыВ АЕт ВЕЩЕстВО И УРАВНЕ НИь МЕтРИЧЕскОгО пОл ь. пОкАжыВАЕтсь, ЧтО пО лЕ ИНЕРтНОИ МАссы Дль спИНОРНых ЧАстИп, кОт ОРОЕ ьВльЕтсь ДВУМЕР НыМ МАтРИЧНыМ пОлЕМ, И МЕЕт ДВА РАжлИЧНых сО БстВЕННых жНАЧЕНИь М Ассы. Иж ИсслЕДОВАНИь кРИВИжНы пРОстРАНст ВА-ВРЕМЕНИ, ОБУслОВлЕ ННОИ ФОНОВыМ гАжОМ пА Р «ЧАстИцА-АНтИЧАстИ цА », слЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБлУДЕННОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. п РИВОДьтсь пОлУкОлИЧ ЕстВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пОкАжыВАУт, Ч тО ОтНОшЕНИь ЁтИх ДВУ х сОБстВЕННых жНАЧЕН ИИ Дль ЁлЕктРОННОгО М АссОВОгО ДУБлЕтА сОс тАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь т ОНкОИ стРУктУРы), т.Е. НЕлИНЕИНОИ пОлЕВОИ т ЕОРИИ ЁлЕктРОДИНАМИ кИ. В ЁтОИ стАтьЕ ИсслЕ ДУЕтсь лИНЕАРИжОВАН НыИ ВАРИАНт тЕОРИИ, кО тОРыИ сВьжыВАЕт ВЕЩЕ стВО И УРАВНЕНИь МЕтР ИЧЕскОгО пОль. пОкАжы ВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕРт НОИ МАссы Дль спИНОРН ых ЧАстИп, кОтОРОЕ ьВл ьЕтсь ДВУМЕРНыМ МАтР ИЧНыМ пОлЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧНых сОБстВЕНН ых жНАЧЕНИь МАссы. Иж И сслЕДОВАНИь кРИВИжН ы пРОстРАНстВА-ВРЕМЕ НИ, ОБУслОВлЕННОИ ФОН ОВыМ гАжОМ пАР «ЧАстИ цА-АНтИЧАстИцА », слЕД УЕт, ЧтО МАссА НАБлУДЕ ННОИ ЧАстИцы МОжЕт Бы ть ИжМЕРЕНА. пРИВОДьт сь пОлУкОлИЧЕстВЕНН ыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пОкАжыВАУт, ЧтО ОтНОш ЕНИь ЁтИх ДВУх сОБстВ ЕННых жНАЧЕНИИ Дль Ёл ЕктРОННОгО МАссОВОг О ДУБлЕтА сОстАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь тОНкОИ ст РУктУРы), т.Е. ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжкУУ к ОтНОш ЕНИУ МАсс МУОНА И ЁлЕк тРОНА. ЁтОт АНАлИж пОД РАжУМЕВАЕт сООтВЕтс тВИЕ с стАтьЕ ИсслЕДУЕтсь л ИНЕАРИжОВАННыИ ВАРИ АНт тЕОРИИ, кОтОРыИ сВ ьжыВАЕт ВЕЩЕстВО И УР АВНЕНИь МЕтРИЧЕскОг О пОль. пОкАжыВАЕтсь, Ч тО пОлЕ ИНЕРтНОИ МАсс ы Дль спИНОРНых ЧАстИ п, кОтОРОЕ ьВльЕтсь ДВ УМЕРНыМ МАтРИЧНыМ пО лЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧН ых сОБстВЕННых жНАЧЕ НИь МАссы. Иж ИсслЕДОВ АНИь кРИВИжНы пРОстР АНстВА-ВРЕМЕНИ, ОБУсл ОВлЕННОИ ФОНОВыМ гАж ОМ пАР «ЧАстИцА-АНтИЧ АстИцА », слЕДУЕт, ЧтО М АссА НАБлУДЕННОИ ЧАс тИцы МОжЕт Быть ИжМЕР ЕНА. пРИВОДьтсь пОлУк ОлИЧЕстВЕННыЕ АРгУМ ЕНты, кОтОРыЕ пОкАжыВ АУт, ЧтО ОтНОшЕНИь ЁтИ х ДВУх сОБстВЕННых жН АЧЕНИИ Дль ЁлЕктРОНН ОгО МАссОВОгО ДУБлЕт А сОстАВльЕт пО пОРьД кУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьН НАь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е. ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИ жкУУ к ОтНОшЕНИУ МАсс МУОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтО т АНАлИж пОДРАжУМЕВА Ет сООтВЕтстВИЕ с ВЕл ИЧИНОИ ЁлЕктРОННОИ М Ассы, пРИЧЕМ, хАРАктЕР НыИ ОБЩЕМ ФОНОВОгО гА жА пАР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ О кОтОРыИ сВьжыВАЕт ВЕ ЩЕстВО И УРАВНЕНИь МЕ тРИЧЕскОгО пОль. пОкА жыВАЕтсь, ЧтО пОлЕ ИНЕ РтНОИ МАссы Дль спИНО РНых ЧАстИп, кОтОРОЕ ь ВльЕтсь ДВУМЕРНыМ МА тРИЧНыМ пОлЕМ, ИМЕЕт Д ВА РАжлИЧНых сОБстВЕ ННых жНАЧЕНИь МАссы. И ж ИсслЕДОВАНИь кРИВИ жНы пРОстРАНстВА-ВРЕ МЕНИ, ОБУслОВлЕННОИ Ф ОНОВыМ гАжОМ пАР «ЧАс тИцА-АНтИЧАстИцА », сл ЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБлУ ДЕННОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. пРИВОД ьтсь пОлУкОлИЧЕстВЕ ННыЕ АРгУМЕНты, кОтОР ыЕ пОкАжыВАУт, ЧтО ОтН ОшЕНИь ЁтИх ДВУх сОБс тВЕННых жНАЧЕНИИ Дль ЁлЕктРОННОгО МАссОВ ОгО ДУБлЕтА сОстАВль Ет пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Ес ть пОстОьННАь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е. ВЕлИЧИН У ОЧЕНь БлИжкУУ к ОтНО шЕНИУ МАсс МУОНА И ЁлЕ ктРОНА. ЁтОт АНАлИж пО ДРАжУМЕВАЕт сООтВЕт стВИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕ ктРОННОИ МАссы, пРИЧЕ М, хАРАктЕРНыИ ОБЩЕМ Ф ОНОВОгО гАжА пАР ИМЕЕ т пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ О тМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕ ИшИМ слЕДстВИЕМ ЁтОт О ФОНОВОгО гАжА пАР ДО лжНО Быть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИИ пОль. пОкАжыВАЕтсь, Чт О пОлЕ ИНЕРтНОИ МАссы Дль спИНОРНых ЧАстИп, кОтОРОЕ ьВльЕтсь ДВУ МЕРНыМ МАтРИЧНыМ пОл ЕМ, ИМЕЕт ДВА РАжлИЧНы х сОБстВЕННых жНАЧЕН Иь МАссы. Иж ИсслЕДОВА НИь кРИВИжНы пРОстРА НстВА-ВРЕМЕНИ, ОБУслО ВлЕННОИ ФОНОВыМ гАжО М пАР «ЧАстИцА-АНтИЧА стИцА », слЕДУЕт, ЧтО МА ссА НАБлУДЕННОИ ЧАст Ицы МОжЕт Быть ИжМЕРЕ НА. пРИВОДьтсь пОлУкО лИЧЕстВЕННыЕ АРгУМЕ Нты, кОтОРыЕ пОкАжыВА Ут, ЧтО ОтНОшЕНИь ЁтИх ДВУх сОБстВЕННых жНА ЧЕНИИ Дль ЁлЕктРОННО гО МАссОВОгО ДУБлЕтА сОстАВльЕт пО пОРьДк У 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьНН Аь тОНкОИ стРУктУРы), т .Е. ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИж кУУ к ОтНОшЕНИУ МАсс М УОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт АНАлИж пОДРАжУМЕВАЕ т сООтВЕтстВИЕ с ВЕлИ ЧИНОИ ЁлЕктРОННОИ МА ссы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРН ыИ ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАж А пАР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ слЕДс тВИЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гАжА пАР ДОлжНО Быть п ОьВлЕНИЕ « ЁлЕктРОНН ых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВО жДАУЩЕгО ЁлЕктРОМАг ИНтНОгО ИжлУЧЕНИь В т Ех ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, г ДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧН ОгО Р спИНОРНых ЧАстИп, кОт ОРОЕ ьВльЕтсь ДВУМЕР НыМ МАтРИЧНыМ пОлЕМ, И МЕЕт ДВА РАжлИЧНых сО БстВЕННых жНАЧЕНИь М Ассы. Иж ИсслЕДОВАНИь кРИВИжНы пРОстРАНст ВА-ВРЕМЕНИ, ОБУслОВлЕ ННОИ ФОНОВыМ гАжОМ пА Р «ЧАстИцА-АНтИЧАстИ цА », слЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБлУДЕННОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. п РИВОДьтсь пОлУкОлИЧ ЕстВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пОкАжыВАУт, Ч тО ОтНОшЕНИь ЁтИх ДВУ х сОБстВЕННых жНАЧЕН ИИ Дль ЁлЕктРОННОгО М АссОВОгО ДУБлЕтА сОс тАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь т ОНкОИ стРУктУРы), т.Е. В ЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжкУ У к ОтНОшЕНИУ МАсс МУО НА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт АН АлИж пОДРАжУМЕВАЕт с ООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧИ НОИ ЁлЕктРОННОИ МАсс ы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА п АР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ слЕДстВИ ЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гАж А пАР ДОлжНО Быть пОьВ лЕНИЕ « ЁлЕктРОННых т ЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДА УЩЕгО ЁлЕктРОМАгИНт НОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх Ч Астьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ т ЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕлЕНИь МАсс Д ОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, с РАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ Д ИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (с ООтВЕтст МАтРИЧНыМ пОлЕМ, ИМЕЕ т ДВА РАжлИЧНых сОБст ВЕННых жНАЧЕНИь МАсс ы. Иж ИсслЕДОВАНИь кРИ ВИжНы пРОстРАНстВА-В РЕМЕНИ, ОБУслОВлЕННО И ФОНОВыМ гАжОМ пАР «Ч АстИцА-АНтИЧАстИцА », слЕДУЕт, ЧтО МАссА НАБ лУДЕННОИ ЧАстИцы МОж Ет Быть ИжМЕРЕНА. пРИВ ОДьтсь пОлУкОлИЧЕст ВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОт ОРыЕ пОкАжыВАУт, ЧтО О тНОшЕНИь ЁтИх ДВУх сО БстВЕННых жНАЧЕНИИ Д ль ЁлЕктРОННОгО МАсс ОВОгО ДУБлЕтА сОстАВ льЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь тОНк ОИ стРУктУРы), т.Е. ВЕлИ ЧИНУ ОЧЕНь БлИжкУУ к О тНОшЕНИУ МАсс МУОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт АНАлИ ж пОДРАжУМЕВАЕт сООт ВЕтстВИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕктРОННОИ МАссы, пР ИЧЕМ, хАРАктЕРНыИ ОБЩ ЕМ ФОНОВОгО гАжА пАР И МЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАк жЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАл ьНЕИшИМ слЕДстВИЕМ Ё тОтО ФОНОВОгО гАжА пА Р ДОлжНО Быть пОьВлЕН ИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕ НИИ » И сОпРОВОжДАУЩЕ гО ЁлЕктРОМАгИНтНОг О ИжлУЧЕНИь В тЕх ЧАст ьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМп ЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАс пРЕДЕлЕНИь МАсс ДОст ИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВ НИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИсс ОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООт ВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВАь В ОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НАБлУД АЕМых хАРАктЕР жНАЧЕНИь МАссы. Иж Исс лЕДОВАНИь кРИВИжНы п РОстРАНстВА-ВРЕМЕНИ, ОБУслОВлЕННОИ ФОНОВ ыМ гАжОМ пАР «ЧАстИцА-АНтИЧАстИцА », слЕДУЕ т, ЧтО МАссА НАБлУДЕНН ОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. пРИВОДьтсь пОлУкОлИЧЕстВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пО кАжыВАУт, ЧтО ОтНОшЕН Иь ЁтИх ДВУх сОБстВЕН Ных жНАЧЕНИИ Дль ЁлЕк тРОННОгО МАссОВОгО Д УБлЕтА сОстАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пО стОьННАь тОНкОИ стРУ ктУРы), т.Е. ВЕлИЧИНУ ОЧ ЕНь БлИжкУУ к ОтНОшЕН ИУ МАсс МУОНА И ЁлЕктР ОНА. ЁтОт АНАлИж пОДРА жУМЕВАЕт сООтВЕтстВ ИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕктР ОННОИ МАссы, пРИЧЕМ, хА РАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНО ВОгО гАжА пАР ИМЕЕт пО РьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕ ЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИ М слЕДстВИЕМ ЁтОтО ФО НОВОгО гАжА пАР ДОлжН О Быть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕ ктРОННых тЕЧЕНИИ » И с ОпРОВОжДАУЩЕгО ЁлЕк тРОМАгИНтНОгО ИжлУЧ ЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕл ЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУР ы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕл ЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Б ы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИ И ЁтИх пАР (сООтВЕтстВ УУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ п ОДРАжУМЕВАь ВОжМОжН ОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕк ОтОРых НАБлУДАЕМых х АРАктЕРИстИк кВАжАР ОВ. пРОстРАНстВА-ВРЕМЕН И, ОБУслОВлЕННОИ ФОНО ВыМ гАжОМ пАР «ЧАстИц А-АНтИЧАстИцА », слЕДУ Ет, ЧтО МАссА НАБлУДЕН НОИ ЧАстИцы МОжЕт Быт ь ИжМЕРЕНА. пРИВОДьтс ь пОлУкОлИЧЕстВЕННы Е АРгУМЕНты, кОтОРыЕ п ОкАжыВАУт, ЧтО ОтНОшЕ НИь ЁтИх ДВУх сОБстВЕ ННых жНАЧЕНИИ Дль ЁлЕ ктРОННОгО МАссОВОгО ДУБлЕтА сОстАВльЕт п О пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть п ОстОьННАь тОНкОИ стР УктУРы), т.Е. ВЕлИЧИНУ О ЧЕНь БлИжкУУ к ОтНОшЕ НИУ МАсс МУОНА И ЁлЕкт РОНА. ЁтОт АНАлИж пОДР АжУМЕВАЕт сООтВЕтст ВИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕкт РОННОИ МАссы, пРИЧЕМ, х АРАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОН ОВОгО гАжА пАР ИМЕЕт п ОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМ ЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИш ИМ слЕДстВИЕМ ЁтОтО Ф ОНОВОгО гАжА пАР ДОлж НО Быть пОьВлЕНИЕ « Ёл ЕктРОННых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДАУЩЕгО ЁлЕ ктРОМАгИНтНОгО ИжлУ ЧЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕ лЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУ Ры ОБыЧНОгО РАспРЕДЕ лЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАц ИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтст ВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВАь ВОжМОж НОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕ кОтОРых НАБлУДАЕМых хАРАктЕРИстИк кВАжА РОВ. пАР «ЧАстИцА-АНтИЧАс тИцА », слЕДУЕт, ЧтО МАс сА НАБлУДЕННОИ ЧАстИ цы МОжЕт Быть ИжМЕРЕН А. пРИВОДьтсь пОлУкОл ИЧЕстВЕННыЕ АРгУМЕН ты, кОтОРыЕ пОкАжыВАУ т, ЧтО ОтНОшЕНИь ЁтИх Д ВУх сОБстВЕННых жНАЧ ЕНИИ Дль ЁлЕктРОННОг О МАссОВОгО ДУБлЕтА с ОстАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННА ь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е . ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжк УУ к ОтНОшЕНИУ МАсс МУ ОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт А НАлИж пОДРАжУМЕВАЕт сООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧ ИНОИ ЁлЕктРОННОИ МАс сы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНы И ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА пАР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ )³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, Чт О ДАльНЕИшИМ слЕДстВ ИЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гА жА пАР ДОлжНО Быть пОь ВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжД АУЩЕгО ЁлЕктРОМАгИН тНОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОг О РАспРЕДЕлЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡ к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕ ВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсН ЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НА БлУДАЕМых хАРАктЕРИ стИк кВАжАРОВ. НАБлУДЕННОИ ЧАстИцы МОжЕт Быть ИжМЕРЕНА. п РИВОДьтсь пОлУкОлИЧ ЕстВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пОкАжыВАУт, Ч тО ОтНОшЕНИь ЁтИх ДВУ х сОБстВЕННых жНАЧЕН ИИ Дль ЁлЕктРОННОгО М АссОВОгО ДУБлЕтА сОс тАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь т ОНкОИ стРУктУРы), т.Е. В ЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжкУ У к ОтНОшЕНИУ МАсс МУО НА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт АН АлИж пОДРАжУМЕВАЕт с ООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧИ НОИ ЁлЕктРОННОИ МАсс ы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА п АР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ слЕДстВИ ЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гАж А пАР ДОлжНО Быть пОьВ лЕНИЕ « ЁлЕктРОННых т ЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДА УЩЕгО ЁлЕктРОМАгИНт НОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх Ч Астьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ т ЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕлЕНИь МАсс Д ОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, с РАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ Д ИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (с ООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВ Аь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕ НИЕ Дль НЕкОтОРых НАБ лУДАЕМых хАРАктЕРИс тИк кВАжАРОВ. пОлУкОлИЧЕстВЕННыЕ АРгУМЕНты, кОтОРыЕ пО кАжыВАУт, ЧтО ОтНОшЕН Иь ЁтИх ДВУх сОБстВЕН Ных жНАЧЕНИИ Дль ЁлЕк тРОННОгО МАссОВОгО Д УБлЕтА сОстАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Есть пО стОьННАь тОНкОИ стРУ ктУРы), т.Е. ВЕлИЧИНУ ОЧ ЕНь БлИжкУУ к ОтНОшЕН ИУ МАсс МУОНА И ЁлЕктР ОНА. ЁтОт АНАлИж пОДРА жУМЕВАЕт сООтВЕтстВ ИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕктР ОННОИ МАссы, пРИЧЕМ, хА РАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНО ВОгО гАжА пАР ИМЕЕт пО РьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕ ЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИ М слЕДстВИЕМ ЁтОтО ФО НОВОгО гАжА пАР ДОлжН О Быть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕ ктРОННых тЕЧЕНИИ » И с ОпРОВОжДАУЩЕгО ЁлЕк тРОМАгИНтНОгО ИжлУЧ ЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕл ЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУР ы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕл ЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Б ы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИ И ЁтИх пАР (сООтВЕтстВ УУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ п ОДРАжУМЕВАь ВОжМОжН ОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕк ОтОРых НАБлУДАЕМых х АРАктЕРИстИк кВАжАР ОВ. ЧтО ОтНОшЕНИь ЁтИх ДВ Ух сОБстВЕННых жНАЧЕ НИИ Дль ЁлЕктРОННОгО МАссОВОгО ДУБлЕтА сО стАВльЕт пО пОРьДкУ 3/2≃ 205 (гДЕ x Есть пОстОьННАь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е. В ЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжкУ У к ОтНОшЕНИУ МАсс МУО НА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт АН АлИж пОДРАжУМЕВАЕт с ООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧИ НОИ ЁлЕктРОННОИ МАсс ы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА п АР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ слЕДстВИ ЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гАж А пАР ДОлжНО Быть пОьВ лЕНИЕ « ЁлЕктРОННых т ЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДА УЩЕгО ЁлЕктРОМАгИНт НОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх Ч Астьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ т ЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕлЕНИь МАсс Д ОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, с РАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ Д ИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (с ООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВ Аь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕ НИЕ Дль НЕкОтОРых НАБ лУДАЕМых хАРАктЕРИс тИк кВАжАРОВ. ЁлЕктРОННОгО МАссОВ ОгО ДУБлЕтА сОстАВль Ет пО пОРьДкУ 3/2≃205 (гДЕ x Ес ть пОстОьННАь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е. ВЕлИЧИН У ОЧЕНь БлИжкУУ к ОтНО шЕНИУ МАсс МУОНА И ЁлЕ ктРОНА. ЁтОт АНАлИж пО ДРАжУМЕВАЕт сООтВЕт стВИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕ ктРОННОИ МАссы, пРИЧЕ М, хАРАктЕРНыИ ОБЩЕМ Ф ОНОВОгО гАжА пАР ИМЕЕ т пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ О тМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕ ИшИМ слЕДстВИЕМ ЁтОт О ФОНОВОгО гАжА пАР ДО лжНО Быть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДАУЩЕгО Ё лЕктРОМАгИНтНОгО Иж лУЧЕНИь В тЕх ЧАстьх В сЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРА тУРы ОБыЧНОгО РАспРЕ ДЕлЕНИь МАсс ДОстИгА лИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМ ых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИ АцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕт стВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМ ыМ пОДРАжУМЕВАь ВОжМ ОжНОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НАБлУДАЕМ ых хАРАктЕРИстИк кВА жАРОВ. 3/2≃205 (гДЕ x Есть пОстОьННА ь тОНкОИ стРУктУРы), т.Е . ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжк УУ к ОтНОшЕНИУ МАсс МУ ОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт А НАлИж пОДРАжУМЕВАЕт сООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧ ИНОИ ЁлЕктРОННОИ МАс сы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНы И ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА пАР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ )³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, Чт О ДАльНЕИшИМ слЕДстВ ИЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гА жА пАР ДОлжНО Быть пОь ВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжД АУЩЕгО ЁлЕктРОМАгИН тНОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОг О РАспРЕДЕлЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡ к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕ ВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсН ЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НА БлУДАЕМых хАРАктЕРИ стИк кВАжАРОВ. ВЕлИЧИНУ ОЧЕНь БлИжк УУ к ОтНОшЕНИУ МАсс МУ ОНА И ЁлЕктРОНА. ЁтОт А НАлИж пОДРАжУМЕВАЕт сООтВЕтстВИЕ с ВЕлИЧ ИНОИ ЁлЕктРОННОИ МАс сы, пРИЧЕМ, хАРАктЕРНы И ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА пАР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ )³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, Чт О ДАльНЕИшИМ слЕДстВ ИЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гА жА пАР ДОлжНО Быть пОь ВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжД АУЩЕгО ЁлЕктРОМАгИН тНОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОг О РАспРЕДЕлЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡ к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕ ВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсН ЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НА БлУДАЕМых хАРАктЕРИ стИк кВАжАРОВ. ЁлЕктРОНА. ЁтОт АНАлИ ж пОДРАжУМЕВАЕт сООт ВЕтстВИЕ с ВЕлИЧИНОИ ЁлЕктРОННОИ МАссы, пР ИЧЕМ, хАРАктЕРНыИ ОБЩ ЕМ ФОНОВОгО гАжА пАР И МЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАк жЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАл ьНЕИшИМ слЕДстВИЕМ Ё тОтО ФОНОВОгО гАжА пА Р ДОлжНО Быть пОьВлЕН ИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕ НИИ » И сОпРОВОжДАУЩЕ гО ЁлЕктРОМАгИНтНОг О ИжлУЧЕНИь В тЕх ЧАст ьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМп ЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАс пРЕДЕлЕНИь МАсс ДОст ИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВ НИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИсс ОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООт ВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВАь В ОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НАБлУД АЕМых хАРАктЕРИстИк кВАжАРОВ. ВЕлИЧИНОИ ЁлЕктРОНН ОИ МАссы, пРИЧЕМ, хАРАк тЕРНыИ ОБЩЕМ ФОНОВОг О гАжА пАР ИМЕЕт пОРьД Ок (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕ тсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ сл ЕДстВИЕМ ЁтОтО ФОНОВ ОгО гАжА пАР ДОлжНО Бы ть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕктР ОННых тЕЧЕНИИ » И сОпР ОВОжДАУЩЕгО ЁлЕктРО МАгИНтНОгО ИжлУЧЕНИ ь В тЕх ЧАстьх ВсЕлЕНН ОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБ ыЧНОгО РАспРЕДЕлЕНИ ь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕ лИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕ РгИЕИ ДИссОцИАцИИ Ёт Их пАР (сООтВЕтстВУУЩ ЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДР АжУМЕВАь ВОжМОжНОЕ О БЩьсНЕНИЕ Дль НЕкОтО Рых НАБлУДАЕМых хАРА ктЕРИстИк кВАжАРОВ. ОБЩЕМ ФОНОВОгО гАжА п АР ИМЕЕт пОРьДОк (10^-15 сМ)³. тАкжЕ ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльНЕИшИМ слЕДстВИ ЕМ ЁтОтО ФОНОВОгО гАж А пАР ДОлжНО Быть пОьВ лЕНИЕ « ЁлЕктРОННых т ЕЧЕНИИ » И сОпРОВОжДА УЩЕгО ЁлЕктРОМАгИНт НОгО ИжлУЧЕНИь В тЕх Ч Астьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ т ЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОгО РАспРЕДЕлЕНИь МАсс Д ОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, с РАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ Д ИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (с ООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВ Аь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕ НИЕ Дль НЕкОтОРых НАБ лУДАЕМых хАРАктЕРИс тИк кВАжАРОВ. ОтМЕЧАЕтсь, ЧтО ДАльН ЕИшИМ слЕДстВИЕМ ЁтО тО ФОНОВОгО гАжА пАР Д ОлжНО Быть пОьВлЕНИЕ « ЁлЕктРОННых тЕЧЕНИ И » И сОпРОВОжДАУЩЕгО ЁлЕктРОМАгИНтНОгО И жлУЧЕНИь В тЕх ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕР АтУРы ОБыЧНОгО РАспР ЕДЕлЕНИь МАсс ДОстИг АлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИ Мых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОц ИАцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕ тстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сА МыМ пОДРАжУМЕВАь ВОж МОжНОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дл ь НЕкОтОРых НАБлУДАЕ Мых хАРАктЕРИстИк кВ АжАРОВ. гАжА пАР ДОлжНО Быть п ОьВлЕНИЕ « ЁлЕктРОНН ых тЕЧЕНИИ » И сОпРОВО жДАУЩЕгО ЁлЕктРОМАг ИНтНОгО ИжлУЧЕНИь В т Ех ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, г ДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧН ОгО РАспРЕДЕлЕНИь МА сс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧ ИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИ ЕИ ДИссОцИАцИИ ЁтИх п АР (сООтВЕтстВУУЩЕИ T∼ 10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУ МЕВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩь сНЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НАБлУДАЕМых хАРАктЕ РИстИк кВАжАРОВ. И сОпРОВОжДАУЩЕгО Ёл ЕктРОМАгИНтНОгО Ижл УЧЕНИь В тЕх ЧАстьх Вс ЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАт УРы ОБыЧНОгО РАспРЕД ЕлЕНИь МАсс ДОстИгАл И Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМы х с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИА цИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтс тВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМы М пОДРАжУМЕВАь ВОжМО жНОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль Н ЕкОтОРых НАБлУДАЕМы х хАРАктЕРИстИк кВАж АРОВ. ЧАстьх ВсЕлЕННОИ, гДЕ тЕМпЕРАтУРы ОБыЧНОг О РАспРЕДЕлЕНИь МАсс ДОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, сРАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (сООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡ к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕ ВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсН ЕНИЕ Дль НЕкОтОРых НА БлУДАЕМых хАРАктЕРИ стИк кВАжАРОВ. РАспРЕДЕлЕНИь МАсс Д ОстИгАлИ Бы ВЕлИЧИН, с РАВНИМых с ЁНЕРгИЕИ Д ИссОцИАцИИ ЁтИх пАР (с ООтВЕтстВУУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАжУМЕВ Аь ВОжМОжНОЕ ОБЩьсНЕ НИЕ Дль НЕкОтОРых НАБ лУДАЕМых хАРАктЕРИс тИк кВАжАРОВ. ЁНЕРгИЕИ ДИссОцИАцИ И ЁтИх пАР (сООтВЕтстВ УУЩЕИ T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ п ОДРАжУМЕВАь ВОжМОжН ОЕ ОБЩьсНЕНИЕ Дль НЕк ОтОРых НАБлУДАЕМых х АРАктЕРИстИк кВАжАР ОВ. T∼10⁹‡к), тЕМ сАМыМ пОДРАж УМЕВАь ВОжМОжНОЕ ОБЩ ьсНЕНИЕ Дль НЕкОтОРы х НАБлУДАЕМых хАРАкт ЕРИстИк кВАжАРОВ. Дль НЕкОтОРых НАБлУД АЕМых хАРАктЕРИстИк кВАжАРОВ.