Summary
The lowest harmonic-oscillator shell-model wave function of 3H, Ψ 0, is modified by applying to it the potential-energy operator, \(V_{i j}^C = \sum\limits_{1,i < j}^3 {J_{ij} \left\{ {\alpha _\tau \left( {\tau _i \cdot \tau _j } \right) + \alpha _{\sigma \tau } \left( {\sigma _\iota \cdot \sigma _j } \right)\left( {\tau _i \cdot \tau _j } \right)} \right\}} \) (where J ij=exp[−r 2 ij r 2 C ]), together with the kinetic-energy operator, \(T = - \left( {h^2 /2ma_0^2 } \right)\sum\limits_{i = 1}^3 {\Delta _i } \) (where Δ i=∂2/∂ϱ2 ix +∂2/∂ iy +∂2/∂ iz ). It has been shown that 〈Ψ\|T+V Cij /|Ψ〉/〈Ψ|Ψ〉 (where Ψ=AΨ 0+B(T+V Cij /|Ψ 0〉 and (T+V Cij /|Ψ 0〉=c 1 Ψ 1+c 2 Ψ 2+c 3 Ψ 3)gives a better approximation to the lowest eigenvalue than 〈Ψ 0|T+V Cij /|Ψ 0〉/〈Ψ 0|Ψ 0〉. A typical short-range two-body central interaction given by Hu and Massey, which is charge symmetric and has Gaussian radial dependence has been used in the Hamiltonian to investigate the improvement in the wave function. Considerable improvement has been found by this method.
Riassunto
Si modifica la funzione d’onda d’ordine minimo del modello a strati dell’oscillatore armonico di 3H, Ψ 0, applicandole l’operatore di energia potenziale, \(V_{ij}^C = \sum\limits_{1,f < i}^3 {J_{ij} \left\{ {\alpha _\tau \left( {\tau _i \cdot \tau _j } \right) + \alpha _{\sigma \tau } \left( {\sigma _i \cdot \sigma _j } \right)\left( {\tau _i \cdot \tau _j } \right)} \right\}} \) (dove J ij=exp[−r 2 ij /r 2 C ])assieme all’operatore di energia cinetica, \(T = - \left( {h^2 /2ma_0^2 } \right)\sum\limits_{i = 1}^3 {\Delta _i } \) (dove Δ i=∂2/∂ϱ2 ix +∂2/∂ iy +∂2/∂ iz ). Si dimostra che 〈Ψ|T+V Cij /|Ψ〉/〈Ψ|Ψ〉, dove Ψ=AΨ 0+B(T+V Cij /|Ψ 0〉 e (T+V Cij /|Ψ 0〉=c 1 Ψ 1+c 2 Ψ 2+c 3 Ψ 3, fornisce una approssimazione all’autovalore minimo migliore di 〈Ψ 0|T+V Cij /|Ψ 0〉/〈Ψ 0|Ψ 0〉. Nell’hamiltoniana si è usata una tipica interazione centrale di due corpi a corto raggio, data da Hu e Massey, simmetrica rispetto alla carica e con dipendenza radiale gaussiana per studiare il miglioramento nella funzione d’onda. Si è trovato che il metodo di questo articolo dà risultati notevolmente migliori.
Реэюме
Ниэщая волновая функция гармонического осциллятора в обо-лочечной модели для 3H, Ψ 0, видоиэменяется посредством применения к ней оператора потенциальной знергии V C ij \(\sum\limits_{i = 1}^3 {J_{ij} } \){J r(τ i ⋅τ j )+a στ(σi·σj)(τi·τj)} где J ij=exp[−r 2ij /вместе с оператором кинетической знергии \(T = - \frac{h}{{2ma_0^2 }}\sum\limits_{i = 1}^3 {\Delta _\iota } \) (гдe Δ i =∂2/∂ϱ 2 i x+∂2/∂ϱ 2 i v+∂2/∂ϱ 2 i Z. Было покаэано, что 〈Ψ|T+V Cij |Ψ〉/〈Ψ|Ψ〉 (где Ψ=AΨ 0+B(T+V Cij |Ψ 0〉 и (T+V> Cij |Ψ 0〉=c 1 Ψ 1+c 2 Ψ 2+c 3 Ψ 3)дает лучщее приближение для ниэщего собственного эначения, чем 〈Ψ 0|T+V Cij |Ψ 0〉/〈Ψ 0|Ψ 0〉. В Гамильтониане для иэучения улучщения в волновой функции было испольэовано типичное коротко действуюшее центральное вэаимодействие двух частиц, предложенное Ху и Месси, и которое является эарядово-симмет ричным и имеет радиальную эависимость гауссового типа. С помошью зтого метода были получены эначительные улучщения.
Similar content being viewed by others
References
J. P. Elliott, J. Hope and H. A. Jahn: Phil. Trans. Soc., A 246, 241 (1953).
K. M. Howell: Tables of Wigner 6J-Symbols, Research Report, US 1958-1.
T. M. Hu and H. S. W. Massey: Proc. Roy. Soc., A 196, 135 (1949).
H. E. Lee: Ph. D. Thesis (Southampton, 1956).
T. Tamura: Science Report, vol. 6, No. 149 (Tokyo, 1958).
H. V. Rahman: Proc. Phys. Soc., 85, 653 (1965).
H. V. Rahman: Nuovo Cimento, 38, 1279 (1965).
H. V. Rahman: Journ. Nat. Sci. Math., 2, 240 (1965).
E. Wigner: Phys. Rev., 43, 252 (1933).
M. J. Moravcsik: The Two-Nucleon Interaction (Oxford, 1963).
Author information
Authors and Affiliations
Rights and permissions
About this article
Cite this article
Salem, S.M. An improved S-state wave function for 3H. Nuovo Cimento B (1965-1970) 60, 61–70 (1969). https://doi.org/10.1007/BF02712351
Received:
Published:
Issue Date:
DOI: https://doi.org/10.1007/BF02712351